)表示,也可由实验测出。它的用处是,在某些描述液态结构的数学方法中，可通过推导它与原子间交互作用能的关系，求出原子分布与原子间能量之间的关系方程。
用衍射方法研究液态金属结构 目前已经用衍射法研究了周期表中所有 B族和碱金属的液态结构。近几年来，对Fe，Co，Ni和一些熔点较高的金属和合金熔液也用衍射法测定了熔点以上不远处的结构。实验技术有较快发展。测量温度范围已扩大到2000
。测量精度也在不断提高。测定结果见表[液态金属原(离)子间距和第一配位数]
。从实验材料可以证明以下几点：①在液态金属中存在着短程有序，其径向范围可以达到三个原子直径大小。②固态金属熔化时，最近邻距离变化不大。液态金属彼此之间相比，除碱金属的最近邻距离稍大外，一般在2.7～3.4
之间。③按熔化时Z(第一配位数)的变化可分两种情况：Z[768-99]
的情况，原子间为金属键，熔化 前后均为密堆结构。它们有Ag，Al，Au,Cd，Pb,Tl，Zn和碱金属。 Z[768-99]
>Z[768-98]
的情况,在固态时,最近邻原子一部分比液态密堆结构的更近，另一部分则更远，熔化后则共同组成密堆结构型,使Z显著增加。它们有Bi,Ge,In，Sb和Sn等。总之，金属熔化时有保持或转变成密堆排列的趋势。④二元系中，固态时的二元金属间化合物，在熔化后其结构将有结构将有一定程度的保留。这可由径向分布曲线第一峰分裂为双峰得到证明。⑤随着温度的升高，如所预料，在液态金属中保留的短程有序结构和各种由固态中特殊组织(金属间化合物、共晶体等)遗存的结构都将逐渐解体，最后消失。对三元或多元液态合金的结构进行衍射研究困难较大，仅对少数合金作过测定。
由几何模拟实验测分布函数 早在1931～1932年，普林斯(J.A.Prins)和门克(H.Menke)分别用刚性小球在平面上的混乱排列图形模拟液态结构。1936年莫雷尔(W.E.Morell)和希耳德布兰特(J. H.Hildebrand)用胶体小球放在玻璃容器中作了三维模拟实验。用这些模拟的排列算出小球的径向分布函数，与液Hg的衍射实验结果很相似。
伯纳耳(J.D.Bernal)从1959年开始，分别用由塑性球堆经过挤压形成的多面体和钢球作实验，研究混乱密堆排列时的最近邻数目和次最近邻数目。结果表明，多面体的面数平均为13.6，大多数面为五边形。从晶体学看，这是唯一不存在长程序的密堆单元形态。从钢球实验得到的
(
)与液氩的实验值很接近，可以反映一般液态物质的结构。另外，还证明简单单原子液体的平均第一配位数是9，而不是12。1960年斯科特(G.D.Scott)用钢球作类似实验也得到相同结果。1969年沃尔顿(A. J.Walton)和伍德拉夫(A. G.Woodruff)用涂油的刚性滚珠放在玻璃盘内，涂的油代表原子间的引力，这比以前的实验前进了一步，摇动盘子使滚珠呈混乱排列，得到的二维径向分布函数与液氩的实验值也很相符。
图2[ 几种钢球实验方法算出的
(
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